Sipalni presek: Razlika med redakcijama
Izbrisana vsebina Dodana vsebina
m Bot: Migracija 2 interwikija/-ev, od zdaj gostuje(-jo) na Wikipodatkih, na d:q4843854 |
m m/dp/pnp/slog |
||
Vrstica 1:
Pri [[jedrska reakcija|jederski reakciji]] usmerimo vzporeden curek izstrelkov na [[tarča|tarčo]] z začetnimi [[atomsko jedro|jedri]] (npr. jedra [[vodik|vodika]] ali [[devterij|devterija]]). Navadno je to ploščica ali ploska posodica s plinom, na katero pravokotno pada curek izstrelkov. Vsak izstrelek, ki gre skozi tarčo ne sodeluje z jedri v tarči. Nekateri odletijo skozi tarčo naravnost naprej. Tisti, ki pa z jedrom interegirajo, se na jedrih sipljejo in odletijo iz tarče pod različnimi koti.
Zanima nas, kakšna je [[porazdelitev]] števila delcev, ki odletijo iz tarče, po kotu <math>\theta</math> glede na smer vpadnega curka. Prešteti moramo del sipanih [[elektron|elektronov]] ali oddanih delcev <math>
:<math>dN(\theta)=j_0\left({d\sigma\over d\Omega}\right)d\Omega.</math>▼
<math>d\Omega</math> je prostorski kot, pod katerim vidimo iz tarče vstopno odprtino [[detektor|detektorja]]. Z integracijo diferencialnega sipalnega preseka po celotnem prostroskem kotu dobimo t.i. totalni sipalni presek:▼
:<math>\sigma_T=\int{d\sigma\over d\Omega}d\Omega.</math>▼
Medtem, ko se je diferencialni sipani presek nanašal le na delček prostorksega kota, totalni sipalni presek zadeva celoten prostorski kot.▼
▲: <math>
▲<math>\mathrm{d} \Omega</math> je prostorski kot, pod katerim vidimo iz tarče vstopno odprtino [[detektor
▲: <math> \sigma_T=\int{\mathrm{d} \sigma\over \mathrm{d} \Omega} \mathrm{d} \Omega \!\, . </math>
▲Medtem, ko se je diferencialni sipani presek nanašal le na delček prostorksega kota, totalni sipalni presek zadeva celoten prostorski kot.
== Glej tudi ==
* [[
* [[sipanje]]
* [[Rutherfordovo sipanje]] [[Kategorija:Fizika]]
|