Splošna plinska enačba: Razlika med redakcijama
Izbrisana vsebina Dodana vsebina
m m/dp/druga siz |
m+/dp/slog |
||
Vrstica 1:
[[Slika:Ideal gas isotherms.svg|thumb|right|250px|[[izotermna sprememba|Izoterme]] [[idealni plin|idealnega plina]] ]]
'''Splòšna plínska enáčba''' je [[termična enačba stanja|termična]] [[enačba stanja]] za [[idealni plin]], izražena s [[specifična prostornina|specifično prostornino]]
: <math> pv =
s [[prostornina|prostornino]]
: <math> pV =
s (specifično) [[molarna prostornina|molsko prostornino]] <math>V_{\rm m}\, </math>:
: <math> pV_{\rm m} =
ali z [[gostota|gostoto]] <math>\rho\, </math>:
: <math> p = \rho
Pri tem je
Splošna plinska enačba se imenuje tudi '''enačba Clapeyron-Mendelejeva''', po [[Benoit Paul Émile Clapeyron|Benoitu Paulu Émileu Clapeyronu]] in [[Dimitrij Ivanovič Mendelejev|Dimitriju Ivanoviču Mendelejevu]]. Clapeyron jo je leta 1834 prvi zapisal po izkustveni poti, Mendelejev pa na sodobni način prek [[plinski zakoni|plinskih zakonov]].<ref>
: <math> pV = \frac{m}{M}
se imenuje tudi '''Mendelejev-Clapeyronova enačba'''.
Vrstica 29:
Enačba stanja idealnega plina se lahko izvede z metodami [[statistična fizika|statistične fizike]], kjer se izhaja od vnaprej navedene definicije idealnega plina. Splošna plinska enačba v eni enačbi združuje [[Boylov zakon|Boylov]], [[Gay-Lussacov zakon|Gay-Lussacov]] in [[Amontonsov zakon]]. Enačba izhaja iz [[statistična mehanika|statistično-mehanske]] obravnave preprostih enakih delcev ([[točkasti delec|točkastih delcev]] brez notranje zgradbe), ki drug na drugega ne vplivajo, in si v [[prožni trk|prožnih trkih]] izmenjujejo [[gibalna količina|gibalno količino]] ter s tem [[kinetična energija|kinetično energijo]].
Ker ne upošteva velikosti [[molekula|molekul]] in medmolekulskih sil, velja splošna plinska enačba najbolj
== Značilnosti ==
Vrstica 35:
Oblika:
: <math> p = \frac{\rho}{M}
povezuje tlak, gostoto in temperaturo neodvisno od količine obravnavanega idealnega plina.
Vrstica 41:
Oblika iz statistične mehanike nakazuje, da je:
: <math> N k_{\rm B} =
in ujemanje s podatki poskusa je dobra kontrola načel statistične mehanike. Od tod izhaja, da je za produkt povprečne mase delca <math>
: <math> N = \frac{m}{\mu m_{\
tako da je:
: <math> p = \frac{1}{V}\frac{m}{\mu m_{\
== Računanje [[termodinamska spremenljivka|termičnih količin]] v spremembah ==
Vrstica 55:
{| class="wikitable"
|-
! [[sprememba stanja|sprememba]] <br />
! [[politropni indeks|politropni]] <br /> [[politropni indeks|indeks]] <math>n\, </math>
! konstantno <br /> <math>p\, </math>, <math>V\, </math>, <math>T\, </math>, <math>Q\, </math> ali <math>p V^{n}\, </math>
!
!
!
! <math>T_{2}\, </math> <br />
|-
| rowspan="2" | [[izobarna sprememba|izobarna]]
| rowspan="2" | 0
| rowspan="2" | [[tlak]] <br /> <center> <math>p_{2} = p_{1}\, </math> </center>
|
| style="background:#cf9" | <math>p_{1}\, </math>
| <math>V_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) \, </math>
| <math>T_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) \, </math>
|-
| <math>T_{2} / T_{1}\, </math>
| style="background:#cf9" | <math>p_{1}\, </math>
| <math>V_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) \, </math>
| <math>T_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) \, </math>
|-
| rowspan="2" | [[izohorna sprememba|izohorna]]
| rowspan="2" | <math>\infty\, </math>
| rowspan="2" | [[prostornina]] <br /> <center> <math>V_{2} = V_{1}\, </math> </center>
| <math>p_{2} / p_{1}\, </math>
| <math>p_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) \, </math>
| style="background:#cf9" | <math>V_{1}\, </math>
| <math>T_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) \, </math>
|-
| <math>T_{2} / T_{1}\, </math>
| <math>p_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) \, </math>
| style="background:#cf9" | <math>V_{1}\, </math>
| <math>T_{1} \left( T_{2} /T_{1} \right) \, </math>
|-
| rowspan="2" | [[izotermna sprememba|izotermna]]
| rowspan="2" | 1
| rowspan="2" | [[temperatura]] <br /> <center> <math>T_{2} = T_{1}\, </math> </center>
| <math>p_{2} / p_{1}\, </math>
| <math>p_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) \, </math>
| <math>V_{1} / \left( p_{2} / p_{1} \right) \, </math>
| style="background:#cf9" | <math>T_{1}\, </math>
|-
| <math>V_{2} / V_{1}\, </math>
| <math>p_{1} / \left( V_{2} / V_{1} \right) \, </math>
| <math>V_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) \, </math>
| style="background:#cf9" | <math>T_{1} \, </math>
|-
| rowspan="3" | [[izentropna sprememba|
| rowspan="3" | <math>\kappa\, </math>
| rowspan="3" | [[entropija]] <br /> <math>Q_{2} = Q_{1}\, </math> in <br /> <math>p_{1} V_{1}^{\kappa} = p_{2} V_{2}^{\kappa}\, </math>
| <math>p_{2} / p_{1}\, </math>
| <math>p_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) \, </math>
| <math>V_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) ^{-1 / \kappa}\, </math>
| <math>T_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) ^{(\kappa - 1)/ {\kappa}}\, </math>
|-
| <math>V_{2} / V_{1}\, </math>
| <math>p_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) ^{- \kappa}\, </math>
| <math>V_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) \, </math>
| <math>T_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) ^{1 - \kappa}\, </math>
|-
| <math>T_{2} / T_{1}\, </math>
| <math>p_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) ^{\kappa / (\kappa - 1)}\, </math>
| <math>V_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) ^{1 / (1 - \kappa )}\, </math>
| <math>T_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) \, </math>
|-
| rowspan="3" | [[politropna sprememba|politropna]] <br />
| rowspan="3" | –
| rowspan="3" | razmerje [[prenos energije|prenosa energije]] <br /> <center><math>p_{2} V_{2}^{n} = p_{1} V_{1}^{n}\, </math> </center>
| <center> <math>p_{2} / p_{1}\, </math> </center>
| <math>p_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) \, </math>
| <math>V_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) ^{-1/n}\, </math>
| <math>T_{1} \left( p_{2} / p_{1} \right) ^{(n - 1) / n}\, </math>
|-
| <center> <math>V_{2} / V_{1}\, </math> </center>
| <math>p_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) ^{-n}\, </math>
| <math>V_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) \, </math>
| <math>T_{1} \left( V_{2} / V_{1} \right) ^{1 - n}\, </math>
|-
| <center> <math>T_{2} / T_{1}\,</math> </center>
| <math>p_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) ^{n / (n - 1)}\, </math>
| <math>V_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) ^{1 / (1 - n)}\, </math>
| <math>T_{1} \left( T_{2} / T_{1} \right) \, </math>
|-
|colspan="6" | 1 - začetno stanje <br /> 2 - končno stanje <br /> [[adiabatni eksponent|κ]] = ''c''<sub>p</sub>/''c''<sub>v</sub>
|}
Vrstica 135 ⟶ 148:
: <math> \frac{pV}{T} = \textrm{konst.} \!\, </math>
Konstanta je neposredno sorazmerna z množino plina
: <math> \frac{\textrm{konst.}}{n} =
Od tod sledi splošna plinska enačba:
: <math> pV = n
=== Teoretično ===
Splošna plinska enačba izhaja iz [[prvo načelo|prvih načel]] prek [[kinetična teorija plinov|kinetične teorije plinov]]. Po tej poti je
* molekule ali atomi idealnega plina so [[točkasto telo|točkasta telesa]], ki imajo določeno maso, prostornina pa je zanemarljiva,
* pri [[trk]]ih med seboj in steno posode se obnašajo prožno, tako da se ohranjata linearna gibalna količina in kinetična energija.
Vrstica 158 ⟶ 171:
== Zunanje povezave ==
* [http://wiki.fmf.uni-lj.si/wiki/Splo%C5%A1na_plinska_ena%C4%8Dba Splošna plinska enačba] na [[MaFiRa]]-Wiki
|