Elektrostatika: Razlika med redakcijama
Izbrisana vsebina Dodana vsebina
mBrez povzetka urejanja |
električni pretok |
||
Vrstica 72:
:<math>W_e(\mathbf{r}) = -\frac{e}{4\pi\epsilon_0} \sum_j \frac{e_j}{|\mathbf{r}_j-\mathbf{r}|}</math>
==[[Zakon o električnem pretoku]]==
Pozitivni točkasti naboj si lahko predstavljamo kot izvor [[električna silnica|električnih silnic]], negativnega pa kot njihov ponor. Iz pozitivnega točkastega naboja silnice izhajajo radialno. Če si okrog naboja zamislimo zaključeno ploskev, vidimo, da jo prebadajo vse silnice, ki izhajajo iz naboja; nobena silnica vmes ne izgine ali se ne pojavi. Merilo za število silnic skozi izbrano ploskev je [[električni pretok]] Φ<sub>e</sub>. Število silnic, ki izhaja iz naboja, je določeno le z nabojem ''e''. Zato je pripravno, če definiramo električni pretok okoli točkastega naboja tako, da je kar enak naboju:
:Φ<sub>e</sub> = ''e''
Če električni pretok delimo s površino, ki jo pretok prebada, dobimo [[gostota električnega polja|gostoto električnega polja]] ''D'':
:''D'' = Φ<sub>e</sub>/''S''
Gostoto električnega polja '''D''' je v praznem prostoru premo sorazmerna [[jakost električnega polja|jakosti električnega polja]] '''E'''; sorazmernostni koeficient je kar [[influenčna konstanta]]
:'''D''' = ε<sub>0</sub> '''E'''
Če poznamo gostoto električnega polja, lahko zapišemo nekoliko splošnejši izraz za električni pretok skozi površino ''S'':
:<math>\Phi_e = \int_S \mathbf{D}\cdot d\mathbf{S}</math>
Če je ploskev ''S'' zaključena ploskev, vidimo, da je električni pretok skoznjo kar enak skupnemu naboju v notranjosti te ploskve:
:<math>\oint_S \mathbf{D}\cdot d\mathbf{S} = e</math>
Ta zveza je znana kot [[zakon o električnem pretoku]] ali [[Gaussov zakon]].
==Kondenzator==
|