Izrèk ò gibálni količíni pove, da je skupni sunek zunanjih sil enak spremembi gibalne količine. Diferencialno obliko tega izreka se lahko zapiše kot:
![{\displaystyle {\vec {\mathbf {F} }}={\frac {\mathrm {d} {\vec {\mathbf {G} }}}{\mathrm {d} t}}\!\,.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/94ce99082fea7aa3e88f8c0ac3d9a8e8ce774cd1)
Kadar na telo ne delujejo zunanje sile
, velja:
![{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} {\vec {\mathbf {G} }}}{\mathrm {d} t}}=0\!\,,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/807c3867138b107e01806ca39e9035a322b17dd7)
oziroma:
![{\displaystyle {\vec {\mathbf {G} }}=\mathrm {konst.} \!\,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/35416ea47693a2b957e2d9f656c4311593e41cc8)
Gibalna količina takega telesa torej ostaja konstantna.
Podobni izrek, ki velja za kroženje, je izrek o vrtilni količini.
Izrek se lahko izpelje iz drugega Newtonovega zakona , če se ga pomnoži z dt:
-
in integrira po času:
-